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(3.19) |
Umgekehrt entnimmt bei der Emission das Elektron dem Gitter die Energie , um von einem Quantenpunkt-Energieniveau ins Leitungsband zu gelangen. Es wird also ein unbesetzter Zustand im Leitungsband und ein besetzter Zustand in den Quantenpunkten benötigt, daraus folgt
(3.20) |
Die zeitliche Änderung der Besetzungswahrscheinlichkeit der Quantenpunkte ist, wenn es sich um Phonon-assistierte Prozesse handelt, gegeben durch die Summation aller möglichen Phonon-assistierten Einfänge abzüglich der Summe aller möglichen Phonon-assistierten Emissionen. Jede Wahrscheinlichkeit wird dabei gewichtet mit beziehungsweise , den Koeffizienten für Einfang und Emission (Einheit: ). Es ergibt sich also
die Wahrscheinlichkeit, einen unbesetzten Zustand im Leitungsband zu finden, wird wieder gleich eins gesetzt.
Mit der gleichen Argumentation wie im vorhergehenden Abschnitt, läßt sich aus (3.21) eine Differentialgleichung zur Beschreibung der zeitlichen Änderung der Ladungsträgerdichte in den Quantenpunkten ableiten